P-N结及其电流电压特征
晶体二极管为一个由 p 型半导体和 n 型半导体构成的 p-n 结，在其界面处两侧构成空间电荷层，并建有自建电场。当不存在外加电压时，因为 p-n 结双方载流子浓度差惹起的分散电流和自建电场惹起的漂移电流相称而处于电均衡形态。 当外界有正向电压偏置时，外界电场和自建电场的相互抑消感化使载流子的分散电流增长惹起了正向电流：
当外界有反向电压偏置时，外界电场和自建电场进一步增强，构成在反向电压范畴内与反向偏置电压值有关的反向饱和电流 I0 。 当外加的反向电压高到水平时， p-n 结空间电荷层中的电场强度到达临界值孕育发生载流子的倍增历程，孕育发生少量电子空穴对，孕育发生了数值很大的反向击穿电流，称为二极管的击穿征象。
双极结型三极管相称于两个背靠背的二极管 PN 结。正向偏置的 EB 结有空穴从发射极注入基区，此中大局部空穴可以抵达集电结的边境，并在反向偏置的 CB 结势垒电场的感化下抵达集电区，构成集电极电流 IC 。 在共发射极晶体管电路中 , 发射结在基极电路中正向偏置 , 其电压 降很小。绝大局部 的集电极和发射极之间的外加偏压都加在反向偏置的集电结上。因为 VBE 很�。允腔缌髟嘉� IB= 5V/50 k Ω = 0.1mA 。 假如晶体管的共发射极电放逐大系数β = IC / IB =100, 集电极电流 IC= β*IB=10mA。在500Ω的集电极负载电阻上有电压降VRC=10mA*500Ω=5V，而晶体管集电极和发射极之间的压降为VCE=5V，假如在基极偏置电路中叠加一个交变的小电流ib，在集电极电路中将呈现一个响应的交变电流ic，有c/ib=β，完成了双极晶体管的电放逐鸿文用。
金属氧化物半导体场效应三极管的根本事情道理是靠半导体外表的电场效应，在半导体中感生出导电沟道来停止事情的。 当栅 G 电压 VG 增大时， p 型半导体外表的半数以上载流子棗空穴逐步淘汰、耗�。缱又鸩交鄣椒葱�。当外表到达反型时，电子积聚层将在 n+ 源区 S 和 n+ 漏区 D 之间构成导电沟道。当 VDS ≠ 0 时，源泄电极之间有较大的电流 IDS 流过。使半导体外表到达强反型时所需加的栅源电压称为阈值电压 VT 。当 VGS>VT 并取差别数值时，反型层的导电才能将改动，在雷同的 VDS 下也将孕育发生差别的 IDS , 完成栅源电压 VGS 对源泄电流 IDS 的节制。
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